关于微波电子顺磁共振实验报告

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关于微波电子顺磁共振实验报告 篇一：电子顺磁共振 电子的自旋轨道磁矩与自旋磁矩 原子中的电子由于轨道运动，具有轨道磁矩，其数值为：‎ e ‎2me?lPl 负号表示方向同 Pl 相反在量子力学中 Pl?‎ l?e?B 其中?B?e?2me称为玻尔磁子。‎ 电子除了轨道运动外还具有自旋运动，因此还具有自旋磁矩，‎ 其数值表示为： ?semePs?由于原子核的磁矩可以忽略不计，‎ ‎‎ 原子中 电子的轨道磁矩和自旋磁矩合成原子的总磁矩： ?jge2mePj 其中 g 是朗德因子， g?1?j(j?1)?l(l?1)?s(s?1)2j(j?1)‎ 在外磁场中原子磁矩要受到力的作用， 其效果是磁矩绕磁场的方向 作旋进，也就是 Pj 绕着磁场方向作旋进，引入回磁比 ge ‎2me ，总磁矩可表示成 ?jPj 。同时原子角动 量 Pj 和原子总磁矩 ?j 取向是量子化的。 Pj 在外磁场方向上的投影 为：‎ Pj?m?‎ m?j,j?1,j?2,j 其中 m称为磁量子数，相应磁矩在外磁场方向 ‎2016 全新精品资料 - 全新公文范文 -全程指导写作 –独家原创 ‎1 / 7‎ ‎?jmmg?B m?j,j?1,j?2,j 二、电子顺磁共振 原子磁矩与外磁场 B 相互作用可表示为： Ej?Bmg?BBm?B 不同的磁量子数 m所对应的状态表示不同的磁能级， 相邻磁能级间 的能量差为 ?EB，它是由原子受磁场作用而旋进产生的附加能量。‎ 如果在原子所在的稳定磁场区又叠加一个与之垂直的交变磁场， 且 角频率 ?满足条件 g?BB 即 EB，刚好满足原子在稳定外磁场中的邻近二能级差时，二 邻 近能级之间就有共振跃迁，我们称之为电子顺磁共振。‎ 当原子结合成分子或固体时， 由于电子轨道运动的角动量常是猝灭 的，即 Pj 近似为零，‎ 所以分子和固体中的磁矩主要是电子自旋磁矩的贡献。 根据泡利原 理，一个电子轨道最多只能容纳两个自旋相反的电子， 若电子轨道都 被电子成对地填满了，它们的自旋磁矩相互抵消，便没有固有磁矩。通常所见的化合物大多数属于这种情况， 因而电子顺磁共振只能研究具有未成对电子的特殊化合物。‎ 三、弛豫时间 实验样品是含有大量具有不成对电子自旋所组成的系统， 虽然各个 粒子都具有磁矩，但是在热运动的扰动下，取向是混乱的，对外的合 磁矩为零。当自旋系统处在恒定的外磁场 H0 中时，系统内各质点的 ‎2016 全新精品资料 - 全新公文范文 -全程指导写作 –独家原创 ‎2 / 7‎ 磁矩便以不同的角度取向磁场 H0 的方向，并绕着外场方向进动，从 而 形成一个与外磁场方向一致的宏观磁矩 M。当热平衡时，分布在各 能级上的粒子数服从波耳兹曼定律，即：‎ N2‎ N1?exp(?E2?E1kT)?exp(EkT)‎ 式中 k 是波耳兹曼常数， k=1.3803 × 10-16 ，T 是绝对温度。计算 表明，低能级上的粒子数略比高能级上的粒子数多几个。 这说明要现 实出宏观的共振吸收现象所必要的条件， 既由低能态向高能级跃迁的 粒子数比由高能级向低能级跃迁的粒子数要多是满足的。 正是这一微 弱的上下能级粒子数之差提供了我们观测电子顺磁共振现象的可能 性。‎ ‎2 、实验装置 微波顺磁共振实验系统由三厘米固态信号发生器， 隔离器，可变衰 减器，波长计，魔 T，匹配负载，单螺调配器，晶体检波器，矩形样品谐振腔，耦合片，磁共振实验仪，电磁铁等组成，为使联结方便，增加了 H 面弯波导，波导支架等元件 三厘米固态信号发生器： 是一种使用体效应管做振荡源的信号发生 器，为顺磁共振实验系统提供微波振荡信号。‎ 隔离器：位于磁场中的某些铁氧体材料对于来自不同方向的电磁波有着不同的吸收， 经过适当调节， 可使其哦对微波具有单方向传播的特性。隔离器常用于振荡器与负载之间，起隔离和单向传输作用。‎ ‎2016 全新精品资料 - 全新公文范文 -全程指导写作 –独家原创 ‎3 / 7‎ 可变衰减器：把一片能吸收微波能量的吸收片垂直与矩形波导的宽边，纵向插入波导管即成， 用以部分衰减传输功率，沿着宽边移动吸收可改变衰减量的大小。 衰减器起调节系统中微波功率以及去耦合的作用。‎ 波长表：电磁波通过耦合孔从波导进入频率计的空腔中， 当频率计 的腔体失谐时，腔里的电磁场极为微弱，此时，它基本上不影响波导 中波的传输。当电磁波的频率满足空腔的谐振条件时，发生谐振，反 映到波导中的阻抗发生剧烈变化， 相应地，通过波导中的电磁波信号强度将减弱， 输出幅度将出现明显的跌落， 从刻度套筒可读出输入微波谐振时的刻度，通过查表可得知输入微波谐振频率。‎ 匹配负载：波导中装有很好地吸收微波能量的电阻片或吸收材料，‎ 它几乎能全部吸收入射功率。‎ 微波源：微波源可采用反射式速调管微波源或固态微波源。 本实验 采用 3cm固态微波源，它具有寿命长、输出频率较稳定等优点，用其作微波源时， ESR的实验装置比采用速调管简单。因此固态微波源目前使用比较广泛。通过调节固态微波源谐振腔中心位置的调谐螺钉，可使谐振腔固有频率发生变化。 调节二极管的工作电流或谐振腔前法兰盘中心处的调配螺钉可改变微波输出功率。‎ 魔 T ：魔 T 是一个具有与低频电桥相类似特征的微波元器件，如图所示。它 有四个臂，相当于一个 E～T 和一个 H～T 组成，故又称双 T，是一种 ‎2016 全新精品资料 - 全新公文范文 -全程指导写作 –独家原创 ‎4 / 7‎ 互易无损耗四端口网络，具有“ 双臂隔离，旁臂平分” 的特性。利用 四端口 S 矩阵可证明，只要 1、4 臂同时调到匹配，则 2、3 臂也自动 获得匹配；反之亦然。 E 臂和 H 臂之间固有隔离，反向臂 2、3 之间 彼此隔离，即从任一臂输入信号都不能从相对臂输出， 只能从旁臂输 出。信号从 H 臂输入，同相等分给 2、3‎ 臂；E 臂输入则反相等分给 2、3 臂。由于互易性原理，若信号从 反向臂 2，3 同相输入，则 E 臂得到它们的差信号， H臂得到它们的和信号；反之，若 2、3 臂反相输入，则 E 臂得到和信号， H臂得到差信号。‎ 当输出的微波信号经隔离器、衰减器进入魔 T 的 H臂，同相 等分给 2、3 臂，而不能进入 E 臂。3 臂接单螺调配器和终端负载；‎ ‎2 臂接可调的反射式矩形样品谐振腔，样品 DPPH在腔内的位置可 调整。E 臂接隔离器和晶体检波器； 2、3 臂的反射信号只能等分给 E、H臂，当 3 臂匹配时， E 臂上微波功率仅取自于 2 臂的反射。‎ 右图 魔 T 示意图 样品腔：样品腔结构，是一个反射式终端活塞可调的矩型谐振腔。‎ 谐振腔的末端是可移动的活塞， 调节活塞位置， 使腔长度等于半个波导波长的整数倍时，谐振腔 谐振。当谐振腔谐振时，电磁场沿谐振腔长 l 方向出现 P 个长度 为?g/2 的驻立半波，即 TE10P模式。腔内闭合磁力线平行于波导宽 ‎2016 全新精品资料 - 全新公文范文 -全程指导写作 –独家原创 ‎5 / 7‎ 壁，且同一驻立半波磁力线的方向相同、 相邻驻立半波磁力线的方向 相反。在相邻两驻立半波空间交界处，微波磁场强度最大，微波电场最弱。满足样品磁共振吸收强，非共振的介质损耗小的要求，所以，是放置样品最理想的位置。‎ 在实验中应使外加恒定磁场 B 垂直于波导宽边，以满足 ESR共振条 件的要求。样品腔的宽边正中开有一条窄槽， 通过机械传动装置可使 样品处于谐振腔中的任何位置并可以从窄边上的刻度直接读数， 调节 腔长或移动样品的位置，可测出波导波长 ?。‎ ‎3 、实验步骤：‎ ‎1 、连接系统 , 将可变衰减器顺时针旋至最大 ‎‎ ‎,‎ 开启系统中各仪器的电源 , 预热 20 分钟。‎ ‎2 、将磁共振实验仪器的旋钮和按钮作如下设置 ‎‎ ‎:‎ ‎“ 磁场” 逆时针调到最低 , “ 扫场”‎ 逆时针调到最低，按下“ 调平衡 /Y 轴” 按钮，“ 扫场 / 检波” 按钮 弹起，处于检波状态。。‎ ‎3 、将样品位置刻度尺置于 ‎‎ ‎90mm处, 样品置于磁场正中央。‎ ‎4 、将单螺调配器的探针逆时针旋至“ 0” 刻度。‎ ‎5 、信号源工作于等幅工作状态 , 调节可变衰减器使调谐电表有指 示，然后调节“ 检波灵敏度” 旋钮 ,‎ 使磁共振实验仪的调谐电表指示占满度的 ‎‎ ‎2/3 以上。‎ ‎6 、用波长表测定微波信号的频率 , 方法是：旋转波长表的测微头，‎ 找到电表跌破点， 查波长表——刻度表即可确定振荡频率， 使振荡频 ‎2016 全新精品资料 - 全新公文范文 -全程指导写作 –独家原创 ‎6 / 7‎ 率在 9370MHz左右，如相差较大 , 应调节信号源的振荡频率 , 使其接近 ‎9370MHz的振荡频率。测定完频率后 , 将波长表旋开谐振点。‎ ‎7 、为使样品谐振腔对微波信号谐振，调节样品谐振腔的可调终端活塞，使调谐电表指示最小，此时，样品谐振腔中的驻波分布如图7-4-5 所示。‎ 图 7-4-5‎ 样品谐振腔中的驻波分布示意图 关于微波电子顺磁共振实验报告范文 ‎2016 全新精品资料 - 全新公文范文 -全程指导写作 –独家原创 ‎7 / 7‎